ГАЛЬВАНОМЕТР

ГАЛЬВАНОМЕТР, прибор, позволяющий измерять силу электрического тока. Обыч- ные Г. основаны на взаимодействии между током и магнитом, к-рое состоит в следующем: если имеется магнит, расположенный таким образом, что его сев. полюс обращен вверх (см. рис 1 А), а южн. полюс вниз, и над магнитом расположен проводник с электрическим током, текущим по стрелке, как это показано на чертеже, то для наблюдателя, к-рый двигался бы по направлению тока и смотрел бы на сев. полюс магнита, отклонения магнита происходили бы влево. Обратно, если бы магнит удерживался на месте,

Рис,

то отклонение тока происходило бы вправо от того же наблюдателя (правило Ампера). Если положить на ток правую руку так, чтобы ток входил в основание руки и выходил из пальцев (см. рисунок 1 В) и чтобы ладонь была обращена к току, то сев. полюс отклонится в сторону большого пальца (правило Максвела). Простейший гальванометр состоит из проволоки, по к-рой протекает ток, под проволокой помещается магнитная стрелка. Плоскость проволоки без тока расположена параллельно плоскости стрелки, при чем действие, оказываемое током на сев. и южный полюсы, будет противоположным, и при замыкании тока получается отклонение данной стрелки. Так как стрелка удерживается в положении равновесия действием магнитного поля зем-                         _R____g ли, представляющего для сев. полюса стрелки силу, направленную с юга на север, и так как возникающая под влиянием электрического тока сила создает слагающую в перпендикулярном направлении к этой первой силе, то на конец JV стрелки действуют две силы, складывающиеся по правилу параллелограмма (см. рисунок 2). Сила А зависит от поля земли, и сила В—от действия тока. Обе силы дают равнодействующую R. Стрелка будет отклоняться до тех пор, пока эта равнодействующая R не будет действовать по направлению самой стрелки. Т. о., чем больше сила тока г и чем больше, следовательно, сила В (В пропорционально г), тем больше будет и отклонение стрелки Г. Обычно в Г. стрелку помещают на тонкой нити внутри вертикальной катушки, в к-рой все части действуют согласно в смысле отклонения на сев. и южн. полюсы стрелки (см. рисунок 3). При этом получается увеличение действия соответственно увели-

Рис.

чению числа витков, т. н. мультипликация. В Г. другого типа магнит является неподвижным, а подвижным является ток. К гальванометрам такого рода относятся гальванометр Депре-д'Арсонваля и гальванометр Эйнтгофена, представляющий собой тонкую проволоку АА (до 1 fi толщиной; см. рисунок 4), помещенную в сильном магнитном поле. Такая проволока стремится выйти по направлению, перпендикулярному к магнит- ~щ t Э)-

Рисунок 3.

Рисунок 4. ным силовым линиям и к направлению тока (см. стрелку d); наблюдая отклонение проволоки в микроскоп, можно получить представление о силе тока. Г. позволяет измерять очень малые силы тока до Ю^-17 ампер и служит для физиол. и мед. целей. Большое научно-практическое значение имеет применение гальванометра в общеизвестных физиологических и физико-химических приборах, как, напр.: электрокардиограф Эйнтгофена (см. Электрокардиография), потенциометры, зеркальный гальванометр для изучения хроноксии и т. п. Лит.: Хвольсон О., Курс физики, том V. Берлин, 1923.                                             П. Лазарев.